Control-systems-frequency-response-analysis
周波数応答分析
制御システムの時間応答解析と2次制御システムの時間領域仕様についてはすでに説明しました。 この章では、制御システムの周波数応答解析と2次制御システムの周波数領域仕様について説明します。
周波数応答とは何ですか?
システムの応答は、過渡応答と定常状態応答の両方に分割できます。 フーリエ積分を使用して過渡応答を見つけることができます。 入力正弦波信号に対するシステムの定常応答は、*周波数応答*として知られています。 この章では、定常状態の応答のみに焦点を当てます。
正弦波信号が線形時不変(LTI)システムへの入力として適用される場合、それは正弦波信号でもある定常状態出力を生成します。 入力および出力正弦波信号は同じ周波数ですが、振幅と位相角が異なります。
入力信号を-
r(t)= A \ sin(\ omega_0t)
開ループ伝達関数は-
G(s)= G(j \ omega)
以下に示すように、振幅と位相の観点で$ G(j \ omega)$を表すことができます。
G(j \ omega)= | G(j \ omega)| \ angle G(j \ omega)
上記の式の$ \ omega = \ omega_0 $を代入します。
G(j \ omega_0)= | G(j \ omega_0)| \ angle G(j \ omega_0)
出力信号は
c(t)= A | G(j \ omega_0)| \ sin(\ omega_0t + \ angle G(j \ omega_0))
- 出力正弦波信号の*振幅*は、入力正弦波信号の振幅と$ \ omega = \ omega_0 $での$ G(j \ omega)$の大きさを乗算することによって得られます。
- 出力正弦波信号の*位相*は、入力正弦波信号の位相と$ G(j \ omega)$の位相を$ \ omega = \ omega_0 $で加算することにより得られます。
どこで、
- A は、入力正弦波信号の振幅です。
- *ω〜0〜*は、入力正弦波信号の角周波数です。
以下に示すように、角周波数$ \ omega_0 $を記述できます。
\ omega_0 = 2 \ pi f_0
ここで、$ f_0 $は入力正弦波信号の周波数です。 同様に、閉ループ制御システムについても同じ手順を実行できます。
周波数領域の仕様
周波数領域の仕様は、*共振ピーク、共振周波数、および帯域幅*です。
2次の閉ループ制御システムの伝達関数を次のように考えます。
$$ T(s)= \ frac \ {C(s)} \ {R(s)} = \ frac \ {\ omega_n ^ 2} \ {s ^ 2 + 2 \ delta \ omega_ns + \ omega_n ^ 2} $ $
上記の式の$ s = j \ omega $を代入します。
T(j \ omega)= \ frac \ {\ omega_n ^ 2} \ {(j \ omega)^ 2 + 2 \ delta \ omega_n(j \ omega)+ \ omega_n ^ 2}
\ Rightarrow T(j \ omega)= \ frac \ {\ omega_n ^ 2} \ {-\ omega ^ 2 + 2j \ delta \ omega \ omega_n + \ omega_n ^ 2} = \ frac \ {\ omega_n ^ 2} \ {\ omega_n ^ 2 \ left(1- \ frac \ {\ omega ^ 2} \ {\ omega_n ^ 2} + \ frac \ {2j \ delta \ omega} \ {\ omega_n} \ right)}
\ Rightarrow T(j \ omega)= \ frac \ {1} \ {\ left(1- \ frac \ {\ omega ^ 2} \ {\ omega_n ^ 2} \ right)+ j \ left(\ frac \ {2 \ delta \ omega} \ {\ omega_n} \ right)}
たとえば、$ \ frac \ {\ omega} \ {\ omega_n} = u $この値を上記の式で置き換えます。
T(j \ omega)= \ frac \ {1} \ {(1-u ^ 2)+ j(2 \ delta u)}
$ T(j \ omega)$の大きさは-
M = | T(j \ omega)| = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {(1-u ^ 2)^ 2 +(2 \ delta u)^ 2}}
$ T(j \ omega)$のフェーズは-
\ angle T(j \ omega)=-tan ^ \ {-1} \ left(\ frac \ {2 \ delta u} \ {1-u ^ 2} \ right)
共鳴周波数
これは、周波数応答の大きさが初めてピーク値を持つ周波数です。 $ \ omega_r $で示されます。 $ \ omega = \ omega_r $では、$ T(j \ omega)$の大きさの最初の導関数はゼロです。
$ u $に関して$ M $を微分します。
\ frac \ {\ text \ {d} M} \ {\ text \ {d} u} =-\ frac \ {1} \ {2} \ left [(1-u ^ 2)^ 2 +( 2 \ delta u)^ 2 \ right] ^ \ {\ frac \ {-3} \ {2}} \ left [2(1-u ^ 2)(-2u)+2(2 \ delta u)(2 \ delta)\ right]
\ Rightarrow \ frac \ {\ text \ {d} M} \ {\ text \ {d} u} =-\ frac \ {1} \ {2} \ left [(1-u ^ 2)^ 2 +(2 \ delta u)^ 2 \ right] ^ \ {\ frac \ {-3} \ {2}} \ left [4u(u ^ 2-1 +2 \ delta ^ 2)\ right]
上記の式の$ u = u_r $と$ \ frac \ {\ text \ {d} M} \ {\ text \ {d} u} == 0 $を代入します。
0 =-\ frac \ {1} \ {2} \ left [(1-u_r ^ 2)^ 2 +(2 \ delta u_r)^ 2 \ right] ^ \ {-\ frac \ {3} \ { 2}} \ left [4u_r(u_r ^ 2-1 +2 \ delta ^ 2)\ right]
\右矢印4u_r(u_r ^ 2-1 +2 \ delta ^ 2)= 0
\右矢印u_r ^ 2-1 + 2 \ delta ^ 2 = 0
\ Rightarrow u_r ^ 2 = 1-2 \ delta ^ 2
\ Rightarrow u_r = \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2}
上記の式の$ u_r = \ frac \ {\ omega_r} \ {\ omega_n} $に置き換えます。
\ frac \ {\ omega_r} \ {\ omega_n} = \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2}
\ Rightarrow \ omega_r = \ omega_n \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2}
共鳴ピーク
これは、$ T(j \ omega)$の大きさのピーク(最大)値です。 $ M_r $で示されます。
$ u = u_r $では、$ T(j \ omega)$の大きさは-
M_r = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {(1-u_r ^ 2)^ 2 +(2 \ delta u_r)^ 2}}
上記の式の$ u_r = \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2} $および$ 1-u_r ^ 2 = 2 \ delta ^ 2 $を代入します。
M_r = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {(2 \ delta ^ 2)^ 2 +(2 \ delta \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2})^ 2}}
\ Rightarrow M_r = \ frac \ {1} \ {2 \ delta \ sqrt \ {1- \ delta ^ 2}}
周波数応答の共振ピークは、特定の減衰比$ \ delta $の時間領域過渡応答のピークオーバーシュートに対応します。 そのため、共振ピークとピークオーバーシュートは互いに相関しています。
帯域幅
これは、$ T(j \ omega)$の大きさがゼロ周波数値から70.7%に低下する周波数の範囲です。
$ \ omega = 0 $では、$ u $の値はゼロになります。
置換、Mで$ u = 0 $
M = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {(1-0 ^ 2)^ 2 +(2 \ delta(0))^ 2}} = 1
したがって、$ T(j \ omega)$の大きさは、$ \ omega = 0 $で1です。
3 dBの周波数では、$ T(j \ omega)$の大きさは、$ \ omega = 0 $での$ T(j \ omega)$の大きさの70.7%です。
つまり、$ \ omega = \ omega_B、M = 0.707(1)= \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {2}} $で
\ Rightarrow M = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {2}} = \ frac \ {1} \ {\ sqrt \ {(1-u_b ^ 2)^ 2 +(2 \ delta u_b) ^ 2}}
\ Rightarrow 2 =(1-u_b ^ 2)^ 2 +(2 \ delta)^ 2 u_b ^ 2
さあ、$ u_b ^ 2 = x $
\ Rightarrow 2 =(1-x)^ 2 +(2 \ delta)^ 2 x
\右矢印x ^ 2 +(4 \ delta ^ 2-2)x-1 = 0
\ Rightarrow x = \ frac \ {-(4 \ delta ^ 2 -2)\ pm \ sqrt \ {(4 \ delta ^ 2-2)^ 2 + 4}} \ {2}
xの正の値のみを考慮してください。
x = 1-2 \ delta ^ 2 + \ sqrt \ {(2 \ delta ^ 2-1)^ 2 + 1}
\ Rightarrow x = 1-2 \ delta ^ 2 + \ sqrt \ {(2-4 \ delta ^ 2 + 4 \ delta ^ 4)}
置換、$ x = u_b ^ 2 = \ frac \ {\ omega_b ^ 2} \ {\ omega_n ^ 2} $
\ frac \ {\ omega_b ^ 2} \ {\ omega_n ^ 2} = 1-2 \ delta ^ 2 + \ sqrt \ {(2-4 \ delta ^ 2 + 4 \ delta ^ 4)}
\右矢印\ omega_b = \ omega_n \ sqrt \ {1-2 \ delta ^ 2 + \ sqrt \ {(2-4 \ delta ^ 2 + 4 \ delta ^ 4)}}
周波数応答の帯域幅$ \ omega_b $は、時間領域過渡応答の立ち上がり時間$ t_r $に反比例します。